Para uma parcela de ar seco atmosférico com massa m = 1,0 kg e em equilíbrio hidrostático, a 1ª Lei da Termodinâmica é expressa du = dq – dw, onde du é a variação da energia interna da parcela, dq a quantidade de calor recebido ou cedido ao ambiente pela parcela, e dw o trabalho sofrido ou exercido pela parcela. Pode-se reescrever a 1ª Lei acima usando-se a definição de trabalho por unidade de massa dw = p !$ d\alpha !$, sendo p a pressão da parcela e α o seu volume específico, de forma que a 1ª Lei fica: dq = du + p !$ d\alpha !$. Usando- se também as definições de calor específico do ar seco à pressão constante !$ c_p = \left( { \large dq \over dT}\right)_p !$ e calor específico do ar seco a volume constante !$ c_v = \left ({ \large dq \over dT}\right)_v !$ , onde T é a temperatura da parcela, a 1ª Lei pode ser escrita como !$ dq = c_v dT + p d\alpha. !$

Lembrando ainda que vale, para o ar seco, considerado gás ideal, a relação !$ c_p = c_v !$ + R, onde R é a constante dos gases para o ar seco. Com o auxílio da Equação do Estado, tem-se que a 1ª Lei também é escrita como !$ dq = c_p dT – \alpha dp !$. Desta forma, o significado físico dos termos !$ c_v dT, c_p dT e – \alpha dp !$ são as variações, respectivamente,