Em um ciclo Rankine ideal, pode-se considerar que a turbina a vapor realiza um processo de expansão adiabático reversível. Aplicando-se a primeira e a segunda leis da Termodinâmica e desprezando-se a variação de energia cinética e potencial, pode-se fazer as seguintes afirmações:

I. A entropia do vapor na entrada da turbina é igual à entropia do vapor na saída da turbina.

II. O calor dissipado na turbina (Q) pode ser determinado por: !$ \mathsf{Q=m_v~{^*}~c_p~{^*}~\Delta T} !$, onde:

• m_v – vazão mássica de vapor
• c_p – calor específico do vapor
• !$ \mathsf{\Delta T} !$ – diferenca de temperatura do vapor entre a entrada e a saída da turbina

III. A potência gerada na turbina (W) pode ser determinada por: !$ \mathsf{W=m_v~{^*}~\Delta h} !$, onde:

• m_v – vazão mássica de vapor
• !$ \mathsf{\Delta h} !$ – diferenca de entalpia do vapor entre a entrada e a saída da turbina

Dentre as afirmações apresentadas, as que se aplicam à turbina a vapor de um ciclo Rankine ideal são: