O lugar geométrico dos pontos de mesma fase de um campo irradiado é conhecido como frente de onda. Quando essa superfície equifásica apresenta formato plano, pode ser descrita pela equação !$ \omega t - \beta z = constante !$', em que !$ \omega !$ é a frequência angular, !$ \beta !$ é o fator de fase, t é o tempo e z é a direção em que o campo eletromagnético se desloca. De posse dos parâmetros de condutividade elétrica !$ \sigma !$, permeabilidade magnética !$ \mu !$ e permissividade elétrica !$ ε !$, a velocidade de fase !$ v_p !$ pode ser representada pela expressão geral:

!$ v_p = \Biggl \{ \sqrt{\large{\mu \epsilon \over 2} \biggl [ \sqrt{1 + ({\large{\sigma \over \omega \epsilon}})^2 + 1} \biggr ]} \Biggr \}^{-1} !$

Com base nessa equação, é possível encontrar um valor constante de velocidade de fase, !$ v_p = { \large 1 \over \sqrt \mu \epsilon} !$ , em que as frentes de onda de todas as frequências se propagam com a mesma velocidade. Nessas condições, esses meios são conhecidos como: