O escoamento de fluidos pode ser descrito pela equação de Bernoulli, que expressa a conservação de energia do sistema, Δ\( u \) =\( u \)\( 1 \)−\( u \)\( 2 \)=\( 0 \), em que \( u \) é a densidade de energia em um fluido de densidade de massa ρ, conforme a seguinte expressão:
\( u = p + \dfrac {1} {2} + pv^2 pgz \)
em que \( p \) é a pressão aplicada ao fluido em um dado ponto, \( v \) é a velocidade de escoamento do fluido naquele ponto, \( g \) é a aceleração gravitacional e \( z \) é a coordenada de altura no fluido medida a partir de uma referência dada. Considere o escoamento de um fluido incompressível a uma vazão constante \( Q \) [m³s], negligenciando viscosidade e perdas por atrito com as paredes de uma tubulação, conforme ilustrado na figura abaixo, com tubos de Venturi sendo utilizados para medir a diferença de pressão entre as regiões 1 e 2 e consequentemente a vazão \( Q \).
A1 e A2 representam as áreas de seção transversal da tubulação nas regiões 1 e 2, respectivamente, com \( A \)\( 1 \)>\( A \)\( 2 \). Para se obter uma vazão constante \( Q \) ao longo da tubulação, é correto afirmar que:
