Se o meio de propagação não apresentar perdas, as intensidades dos campos ao longo de seus eixos de vibração, em dado instante de tempo, serão representadas por senoides com amplitudes constantes ao longo do eixo de propagação.

Quando uma onda plana uniforme incide obliquamente na fronteira plana entre dois meios sem perdas, os ângulos das ondas incidentes e refletidas são iguais, em módulo, e os ângulos das ondas incidentes e transmitidas estão relacionados pelos índices de refração dos dois meios. Em ambos os casos, a referência para medidas dos ângulos é uma reta que, perpendicular ao plano de fronteira entre os dois meios, passa pelo ponto de incidência.

Se, mudando o meio, a onda se propagar em um circuito, de modo que o comprimento de onda seja muito maior que as dimensões físicas dos elementos do circuito, então ele poderá ser modelado por meio de parâmetros concentrados.

A componente de propagação de onda retrógrada se propaga em direção ortogonal à direção de propagação da componente progressiva.

Se a carga estiver em meio isotrópico, os vetores intensidade de campo elétrico e densidade de fluxo elétrico serão ortogonais entre si.

Se uma carga elétrica pontual negativa for colocada próximo da carga positiva, ambas com a mesma carga em módulo, as componentes do campo elétrico resultante serão nulas ao longo de uma reta perpendicular ao segmento de reta que une as duas cargas e passa pelo ponto médio desse segmento.

A intensidade do campo elétrico decai inversamente com a distância do ponto considerado em relação à carga.

Dois pontos distintos e equidistantes da carga estão sob o mesmo potencial elétrico.

O campo elétrico estático gerado é conservativo, visto que, ao se mover uma carga de teste no espaço, partindo-se de um ponto e voltando-se para esse mesmo ponto, o trabalho líquido realizado é nulo.

Analisando-se o circuito pelo método das malhas, é possível definir duas correntes de malha, o que gera duas equações linearmente independentes em relação a essas duas correntes.