A Norma CNEN-NN-1.16 estabelece medidas de identificação e controle. Essas medidas devem ser planejadas para:

Segundo a Norma CNEN NN 3.01, os planos de ações remediadoras, genéricos ou específicos para o local, relativos a situações de exposição crônica, devem especificar as ações remediadoras e os níveis de ação justificados e otimizados. Esses planos de ações remediadoras devem levar em consideração:

Levando em consideração as equações da cinética pontual clássica para um reator homogêneo e monoenergético, pode-se definir o tempo médio de nascimento de nêutrons e sua absorção, em termos da seção de choque macroscópica de fissão !$ (\sum_f) !$ , geração média de nêutrons por fissão !$ (v) !$ e a velocidade do nêutron !$ (V) !$, como sendo:

Uma análise típica em física de reatores nucleares é resolver a equação de difusão de nêutrons, em uma dimensão para um meio absorvedor e multiplicador, utilizando a técnica de separação de variáveis, sendo elas a variável temporal e a espacial. Pode-se definir, de tal modo, que o fluxo de nêutrons é dado por !$ \phi (x,t) = \psi (x). \tau (t) !$. Levando em conta essas informações, a equação diferencial que considera somente a parte espacial é:

Considere:

!$ v \sum_f !$ é o termo conhecido como fonte de fissão

!$ \sum_a !$ é a seção de choque macroscópica de absorção

!$ \lambda !$ é a constante de decaimento

!$ v !$ é a velocidade
!$ D !$é o coeficiente de difusão

A condição de criticalidade pode ser estabelecida por meio da análise da composição do material !$ (B^2_m) !$ e da geometria do núcleo !$ (B^2_g) !$ . Para que se tenha uma condição subcrítica, é preciso:

Para um meio infinito puramente absorvedor e não multiplicativo, encontra-se uma fonte pontual e isotrópica que emite S₀ nêutrons por segundo. Sabendo que o fluxo de nêutrons em qualquer ponto a uma distância r da origem é dado por

!$ \phi (r) = { \large s_0 \over rD}e^{-r/_{\sqrt {D/\sum_a}}} !$,

em que D é coeficiente de difusão de nêutrons e !$ \sum_a !$ a é a seção de choque macroscópica de absorção do material, o vetor densidade de corrente de nêutrons, em termos do vetor unitário na direção de r, caracterizado como !$ \hat e_r !$, em um ponto L da origem, é:

Considere-se uma densidade de nêutrons térmicos igual a 10⁵ cm^-3 em um meio com uma seção de choque total igual a 0,4 cm^-1, para a energia. Sabendo que a velocidade dos nêutrons é de 2 x 10⁵ cm/s, a densidade da taxa de reação com o meio no volume genérico regular é:

Para introduzir uma reatividade negativa em um reator nuclear, optou-se pela introdução de um material absorvedor de nêutrons que insere uma reatividade de -2000 pcm (partes por cem mil). Com essa reatividade, o fator de multiplicação fica em aproximadamente:

De acordo com Bohr, um átomo não irradia quando em estado estacionário. A radiação só é emitida, em forma de fóton, quando um átomo sofre uma transição de um estado estacionário para outro de menor energia. Se as energias são expressas em termos de n_i e n_f , então a equação que relaciona o comprimento de onda e os níveis de energia pode ser expressa como:

!$ { \large 1 \over \lambda} = { \large mq^4 \over 8 \epsilon^2_0h^3c} \left({ \large 1 \over n^2_f} - { \large 1 \over n^2_i}\right) !$

Cada linha do espectro do hidrogênio pode ser associada a uma transição entre dois estados estacionários. As transições que envolvem o nível de energia final n_f = 2 são conhecidas como série de:

Qual é a dose absorvida no tecido da pele de uma pessoa cuja contaminação média foi de 1250 Bq.cm^-2 de ⁹⁹Mo/⁹⁹Tc^m por 1,5 hora? Considere o fator de blindagem SF_beta igual 1 e o fator de conversão de atividade por unidade de área para dose absorvida na pele igual a 1,9 (µGy.h^-1)/(Bq.cm^-2).