Com base nessas informações e nos parâmetros definidos na figura, julgue o item a seguir.

Para uma dada intensidade !$ | \vec{T}| !$ da tração, o ponto onde a corda deve ser presa na parede para equilibrar a barra horizontalmente fica determinado.

Em um modelo ideal, simplificado, para o fluxo de calor da terra e sua temperatura, a terra é considerada como um corpo material esférico de raio R e massa M, com uma temperatura T uniforme e bem definida, tal que a energia interna é dada por !$ U = MCT !$, em que C é o calor específico da terra. Nesse modelo, existe um fluxo de calor permanente !$ \dot{Q}_i !$, correspondente à radiação incidente sobre a superfície da terra, e uma proporção !$ \dot{Q}_e r \dot{Q}_i ( 0 < r <1 ) !$ dessa radiação é absorvida. A terra emite um fluxo de calor permanente !$ \dot{Q}_s !$ na forma de radiação térmica e em conformidade com a lei de Stefan-Boltzmann !$ \dot{Q}_s = \sigma\,\varepsilon\,ST^4 !$ em que !$ \sigma !$ é a constante de Stefan-Boltzman, S é a área da superfície da terra e !$ 0 < \varepsilon < 1 !$ é a sua emissividade.

Tendo como base as informações precedentes, julgue o item subsecutivo.

A temperatura de equilíbrio é !$ T_{eq} = \sqrt[4]{ (1/ 4 \pi R^2) ( \dot{Q}_e / \sigma \varepsilon)} !$

Em um modelo ideal, simplificado, para o fluxo de calor da terra e sua temperatura, a terra é considerada como um corpo material esférico de raio R e massa M, com uma temperatura T uniforme e bem definida, tal que a energia interna é dada por !$ U = MCT !$, em que C é o calor específico da terra. Nesse modelo, existe um fluxo de calor permanente !$ \dot{Q}_i !$, correspondente à radiação incidente sobre a superfície da terra, e uma proporção !$ \dot{Q}_e r \dot{Q}_i ( 0 < r <1 ) !$ dessa radiação é absorvida. A terra emite um fluxo de calor permanente !$ \dot{Q}_s !$ na forma de radiação térmica e em conformidade com a lei de Stefan-Boltzmann !$ \dot{Q}_s = \sigma\,\varepsilon\,ST^4 !$ em que !$ \sigma !$ é a constante de Stefan-Boltzman, S é a área da superfície da terra e !$ 0 < \varepsilon < 1 !$ é a sua emissividade.

Tendo como base as informações precedentes, julgue o item subsecutivo.

A equação de balanceamento energético implica que existe uma temperatura de equilíbrio térmico bem definida e que esse equilíbrio térmico é estável.

Em um modelo ideal, simplificado, para o fluxo de calor da terra e sua temperatura, a terra é considerada como um corpo material esférico de raio R e massa M, com uma temperatura T uniforme e bem definida, tal que a energia interna é dada por !$ U = MCT !$, em que C é o calor específico da terra. Nesse modelo, existe um fluxo de calor permanente !$ \dot{Q}_i !$, correspondente à radiação incidente sobre a superfície da terra, e uma proporção !$ \dot{Q}_e r \dot{Q}_i ( 0 < r <1 ) !$ dessa radiação é absorvida. A terra emite um fluxo de calor permanente !$ \dot{Q}_s !$ na forma de radiação térmica e em conformidade com a lei de Stefan-Boltzmann !$ \dot{Q}_s = \sigma\,\varepsilon\,ST^4 !$ em que !$ \sigma !$ é a constante de Stefan-Boltzman, S é a área da superfície da terra e !$ 0 < \varepsilon < 1 !$ é a sua emissividade.

Tendo como base as informações precedentes, julgue o item subsecutivo.

A equação de balanceamento do fluxo permanente de energia através da superfície da terra é dada por !$ \dot{U} + \dot{Q}_i - \dot{Q}_s = 0 !$.

O ciclo de um motor Diesel é constituído de quatro processos termodinâmicos que estão representados no diagrama p - V a seguir. A substância de trabalho do motor é constituída por n moles de um gás ideal monoatômico e a primeira lei da termodinâmica é expressa com as convenções de sinais considerando-se o trabalho realizado pela substância de trabalho.

Com base nessas informações, julgue o item seguinte.

O rendimento (!$ \eta !$) do motor operando no ciclo de Diesel é dado por !$ \eta = 1 -3/5 [(T_D - T_A)/(T_C - T_B)] !$.

No plano cartesiano Oxy da figura precedente, estão marcados 8 pontos distintos no primeiro quadrante, cujas coordenadas são:

!$ A = (1,a); B = (1,b); C = (1,c);D = (1,d);\\E= (2,e); F = (2,f); G = (2,g); H = (2,h) !$

A partir dos dados apresentados, julgue o item subsequente.

Se !$ 2c = b+ d !$, e !$ c - b = g - f !$, então a área do triângulo !$ CDG !$ é um terço da área do quadrilátero !$ BDGF !$.

No plano cartesiano Oxy da figura precedente, estão marcados 8 pontos distintos no primeiro quadrante, cujas coordenadas são:

!$ A = (1,a); B = (1,b); C = (1,c);D = (1,d);\\E= (2,e); F = (2,f); G = (2,g); H = (2,h) !$

A partir dos dados apresentados, julgue o item subsequente.

A parábola que contém os pontos C, B e F possui equação !$ y = (b - c - f)x^2 + ( f^2 - b^2 - c^2) x + 2cb - 2bf - 2cf !$.

Os corpos materiais nunca podem ser estritamente corpos rígidos, pois sempre que submetidos à ação de uma força externa sofrem deformações que alteram as distâncias relativas entre suas partes. As deformações, quando são elásticas e linearmente proporcionais às tensões externas ao qual o corpo está submetido, podem ser calculadas a partir do conhecimento dos módulos de elasticidade de Young, os quais dependem do tipo de material do qual o corpo é constituído. Esses módulos em geral são muito grandes em sólidos e líquidos, implicando que esses materiais deformam muito pouco. Como exemplo, os módulos de Young do ferro e alumínio são dados respectivamente por !$ Y_{ferro} = 21 x 10^{10} Pa !$ e !$ Y_{alumínio} = 7 x 10^{10} Pa !$.

Considerando essas informações, julgue o item a seguir.

Para se dilatar o comprimento de uma barra de alumínio em 1%, é necessário que a tensão externa aplicada nas extremidades da barra seja de 21 x 10⁸Pa.

Os corpos materiais nunca podem ser estritamente corpos rígidos, pois sempre que submetidos à ação de uma força externa sofrem deformações que alteram as distâncias relativas entre suas partes. As deformações, quando são elásticas e linearmente proporcionais às tensões externas ao qual o corpo está submetido, podem ser calculadas a partir do conhecimento dos módulos de elasticidade de Young, os quais dependem do tipo de material do qual o corpo é constituído. Esses módulos em geral são muito grandes em sólidos e líquidos, implicando que esses materiais deformam muito pouco. Como exemplo, os módulos de Young do ferro e alumínio são dados respectivamente por !$ Y_{ferro} = 21 x 10^{10} Pa !$ e !$ Y_{alumínio} = 7 x 10^{10} Pa !$.

Considerando essas informações, julgue o item a seguir.

Todo sólido submetido a uma tensão externa que aumenta se deforma elasticamente até romper ou quebrar, quando um certo valor limite é alcançado pela tensão externa.

Os corpos materiais nunca podem ser estritamente corpos rígidos, pois sempre que submetidos à ação de uma força externa sofrem deformações que alteram as distâncias relativas entre suas partes. As deformações, quando são elásticas e linearmente proporcionais às tensões externas ao qual o corpo está submetido, podem ser calculadas a partir do conhecimento dos módulos de elasticidade de Young, os quais dependem do tipo de material do qual o corpo é constituído. Esses módulos em geral são muito grandes em sólidos e líquidos, implicando que esses materiais deformam muito pouco. Como exemplo, os módulos de Young do ferro e alumínio são dados respectivamente por !$ Y_{ferro} = 21 x 10^{10} Pa !$ e !$ Y_{alumínio} = 7 x 10^{10} Pa !$.

Considerando essas informações, julgue o item a seguir.

Todo material tem módulo de Young de dilatação igual ao módulo de compressão.