Um foguete é lançado da superfície da Terra em um processo de três estágios, conforme descritos a seguir e esquematicamente ilustrados na figura anterior.

• Estágio 1 – O foguete é acelerado uniformemente até o ponto A, de altura h_A, com uma aceleração !$ \vec{a} !$, cujo módulo é igual ao valor da aceleração da gravidade g na superfície da Terra.

• Estágio 2 – O foguete mantém-se em movimento retilíneo uniforme vertical ascendente até o ponto B, de altura h_B.

• Estágio 3 – O foguete faz uma curva circular de raio RC até o ponto C, de tal modo que sua direção de movimento sofra uma alteração de 90 graus. O módulo de sua velocidade permanece constante e igual ao módulo da velocidade do foguete no estágio 2.

velocidade do foguete nos estágios 2 e 3 é representada por !$ \vec{v} !$. Nos três estágios, atuam sempre sobre o foguete a sua força de impulsão !$ \vec{F} !$ e a força !$ \vec{P} !$, devido à atração gravitacional da Terra. No estágio 1, além dessas forças, atua, também, uma força de resistência do ar !$ \vec{R} !$, que sempre aponta na direção contrária à direção do movimento. Depois do estágio 3, o foguete fica livre e sob a ação apenas da força gravitacional da Terra. Nessa fase, a posição do foguete pode ser descrita a partir de sua distância !$ r !$ até o centro da Terra e o ângulo polar !$ \theta !$ entre a direção da linha radial que liga o centro da Terra até o foguete, e a direção do foguete ao final do estágio 3. As massas da Terra e do foguete são, respectivamente, representadas por m_T e m_f. A massa da Terra está distribuída, uniformemente, em uma esfera de raio R. As distâncias indicadas nos estágios 1, 2 e 3, em função do raio da Terra R, são, respectivamente, h_A = 0,02 R, h_B = 5 R e R_C = R.

Acerca dessa situação hipotética e considerando-se que a massa do foguete permanece constante ao longo de seu movimento, que a aceleração da gravidade g valha 10 m/s² e que o raio da Terra R seja igual a 6.500 km, julgue o item subsecutivo.

O valor do módulo da velocidade ⃗, nos estágios 2 e 3, será dado por !$ |\vec{v}|=200\sqrt{70}m/s !$.

Considere duas placas planas, paralelas, com área superficial S e distância entre as placas d, carregadas uniformemente com cargas –Q e Q, respectivamente, em que Q > 0. Para representar as grandezas relevantes nesse problema, considere, também, um sistema de coordenadas cartesiano tridimensional (x, y, z) com origem em um ponto O localizado na placa carregada negativamente. A figura a seguir representa o plano (x, y) correspondente à região z = 0, que é perpendicular aos planos das placas carregadas. A direção do eixo z é tal que !$ \vec{z}=\vec{x} \times \vec{y} !$. Na representação da figura, a placa positiva é a da direita, e ela é um ímã.

Considere que na região à direita da placa positiva existe um campo magnético uniforme !$ \vec{B}=B_z\vec{z}. !$ e que, no instante inicial t = 0, uma carga negativa q esteja muito próxima da origem O, com velocidade !$ \vec{v}_0 !$, na direção !$ \vec{y} !$. Essa carga, então, movimenta-se exclusivamente sob a ação do campo elétrico ⃗ gerado pelas placas até atingir a placa positiva no ponto A. Ela atravessa, então, a placa positiva e passa para a região onde existe o campo magnético. Para fins de cálculo do campo elétrico gerado pelas placas, considere que essas sejam grandes o suficiente para que possam ser consideradas como planos infinitos. Para descrever o movimento da carga, considere sua posição inicial como sendo a origem O. Considere, também, que o estado dinâmico da carga imediatamente antes de atravessar a placa positiva seja igual ao seu estado dinâmico imediatamente após atravessá-la.

Com base na situação hipotética apresentada, julgue o item que se segue.

Com fundamento na lei de Gauss, demonstra-se que o campo elétrico entre as placas pode ser descrito por !$ \vec{E}=-\dfrac{1}{\epsilon_0}\dfrac{Q}{S}\vec{X}. !$

Considere duas placas planas, paralelas, com área superficial S e distância entre as placas d, carregadas uniformemente com cargas –Q e Q, respectivamente, em que Q > 0. Para representar as grandezas relevantes nesse problema, considere, também, um sistema de coordenadas cartesiano tridimensional (x, y, z) com origem em um ponto O localizado na placa carregada negativamente. A figura a seguir representa o plano (x, y) correspondente à região z = 0, que é perpendicular aos planos das placas carregadas. A direção do eixo z é tal que !$ \vec{z}=\vec{x} \times \vec{y} !$. Na representação da figura, a placa positiva é a da direita, e ela é um ímã.

Considere que na região à direita da placa positiva existe um campo magnético uniforme !$ \vec{B}=B_z\vec{z}. !$ e que, no instante inicial t = 0, uma carga negativa q esteja muito próxima da origem O, com velocidade !$ \vec{v}_0 !$, na direção !$ \vec{y} !$. Essa carga, então, movimenta-se exclusivamente sob a ação do campo elétrico ⃗ gerado pelas placas até atingir a placa positiva no ponto A. Ela atravessa, então, a placa positiva e passa para a região onde existe o campo magnético. Para fins de cálculo do campo elétrico gerado pelas placas, considere que essas sejam grandes o suficiente para que possam ser consideradas como planos infinitos. Para descrever o movimento da carga, considere sua posição inicial como sendo a origem O. Considere, também, que o estado dinâmico da carga imediatamente antes de atravessar a placa positiva seja igual ao seu estado dinâmico imediatamente após atravessá-la.

Com base na situação hipotética apresentada, julgue o item que se segue.

Pela lei de Gauss, demonstra-se que o campo elétrico na região !$ x < 0 !$é dado por !$ \vec{E}=\dfrac{1}{\epsilon_0}\dfrac{Q}{S}\vec{X} !$

Considere duas placas planas, paralelas, com área superficial S e distância entre as placas d, carregadas uniformemente com cargas –Q e Q, respectivamente, em que Q > 0. Para representar as grandezas relevantes nesse problema, considere, também, um sistema de coordenadas cartesiano tridimensional (x, y, z) com origem em um ponto O localizado na placa carregada negativamente. A figura a seguir representa o plano (x, y) correspondente à região z = 0, que é perpendicular aos planos das placas carregadas. A direção do eixo z é tal que !$ \vec{z}=\vec{x} \times \vec{y} !$. Na representação da figura, a placa positiva é a da direita, e ela é um ímã.

Considere que na região à direita da placa positiva existe um campo magnético uniforme !$ \vec{B}=B_z\vec{z}. !$ e que, no instante inicial t = 0, uma carga negativa q esteja muito próxima da origem O, com velocidade !$ \vec{v}_0 !$, na direção !$ \vec{y} !$. Essa carga, então, movimenta-se exclusivamente sob a ação do campo elétrico ⃗ gerado pelas placas até atingir a placa positiva no ponto A. Ela atravessa, então, a placa positiva e passa para a região onde existe o campo magnético. Para fins de cálculo do campo elétrico gerado pelas placas, considere que essas sejam grandes o suficiente para que possam ser consideradas como planos infinitos. Para descrever o movimento da carga, considere sua posição inicial como sendo a origem O. Considere, também, que o estado dinâmico da carga imediatamente antes de atravessar a placa positiva seja igual ao seu estado dinâmico imediatamente após atravessá-la.

Com base na situação hipotética apresentada, julgue o item que se segue.

Considerando-se que !$ \vec{E} !$ seja o campo elétrico uniforme na região 0 < x < d entre as placas, as coordenadas do ponto A são dadas por (x_A, y_A, 0), com xA = d e !$ y_A = v_0 (\dfrac{m}{|q|}\dfrac{d}{|\vec{E}|}) !$

Considere duas placas planas, paralelas, com área superficial S e distância entre as placas d, carregadas uniformemente com cargas –Q e Q, respectivamente, em que Q > 0. Para representar as grandezas relevantes nesse problema, considere, também, um sistema de coordenadas cartesiano tridimensional (x, y, z) com origem em um ponto O localizado na placa carregada negativamente. A figura a seguir representa o plano (x, y) correspondente à região z = 0, que é perpendicular aos planos das placas carregadas. A direção do eixo z é tal que !$ \vec{z}=\vec{x} \times \vec{y} !$. Na representação da figura, a placa positiva é a da direita, e ela é um ímã.

Considere que na região à direita da placa positiva existe um campo magnético uniforme !$ \vec{B}=B_z\vec{z}. !$ e que, no instante inicial t = 0, uma carga negativa q esteja muito próxima da origem O, com velocidade !$ \vec{v}_0 !$, na direção !$ \vec{y} !$. Essa carga, então, movimenta-se exclusivamente sob a ação do campo elétrico ⃗ gerado pelas placas até atingir a placa positiva no ponto A. Ela atravessa, então, a placa positiva e passa para a região onde existe o campo magnético. Para fins de cálculo do campo elétrico gerado pelas placas, considere que essas sejam grandes o suficiente para que possam ser consideradas como planos infinitos. Para descrever o movimento da carga, considere sua posição inicial como sendo a origem O. Considere, também, que o estado dinâmico da carga imediatamente antes de atravessar a placa positiva seja igual ao seu estado dinâmico imediatamente após atravessá-la.

Com base na situação hipotética apresentada, julgue o item que se segue.

Depois de atravessar a placa positiva no ponto A, a carga q descreverá um movimento circular cujo raio é !$ R=\dfrac{m}{q}\dfrac{\sqrt{2\dfrac{|q|}{m}|\vec{E}|d+v^2_0}}{|vec{B}|} !$

Considering the text above, judge the following item.

In the third sentence of the fourth paragraph, the pronoun “it” refers to Intel.

Considering the text above, judge the following item.

The word “Yet” (third paragraph) acts as an indicator of time.

Com relação às ideias, aos sentidos e aos aspectos linguísticos do texto anterior, julgue o item a seguir.

Com a expressão “fosso tecnológico” (último parágrafo), o autor se refere às desigualdades de acesso à tecnologia.

Com relação às ideias, aos sentidos e aos aspectos linguísticos do texto anterior, julgue o item a seguir.

Depreende-se do texto que o crescimento dos benefícios da Internet, da telemedicina e das tecnologias ecológicas garantirá a todos acesso a essas facilidades.

Com relação às ideias, aos sentidos e aos aspectos linguísticos do texto anterior, julgue o item a seguir.

No último parágrafo, a expressão “Ao passo que” estabelece uma relação de proporcionalidade entre as orações que formam o período.