A figura abaixo mostra esquematicamente um perfil vertical típico da temperatura potencial da camada limite planetária diurna.

Do ponto de vista da estabilidade estática, as camadas A, B e C são respectivamente:

A figura abaixo mostra parte de um diagrama “Skew T − Log P”.

As linhas assinaladas com as letras A, B e C são representativas, respectivamente, de:

Em uma área quadrada de 500 km por 500 km, o vento horizontal aumenta em 10 m/s de oeste para leste e diminui em 20 m/s de sul para norte.

Assim, a divergência horizontal nessa região é de:

Cavados e cristas no hemisfério sul são caracterizados, respectivamente, por

As equações do vento geostrófico e do vento térmico são dadas, respectivamente, por:

\( \vec{V_g} \, = \, \dfrac {1} {f} \vec {K} \, \times \, \vec {\nabla}_p \, \phi \)

e

\( \vec {V}_T \, \equiv \, \vec {V_g}(p_1) \, - \, \vec{V}_g(p_0) \, = \, \dfrac {R} {f} \, \begin {bmatrix} \vec {k} \, \times \, \vec {\nabla T} \end {bmatrix} \, \ell n \, \begin {pmatrix} \dfrac {P_0} {P_1} \end {pmatrix}, \)

onde p₀ > p₁

Em uma região de latitudes médias do hemisfério sul, onde o gradiente de temperatura médio em uma camada é alto e aponta de sul para norte, é correto afirmar, com base nessas relações, que o vento geostrófico é

As componentes zonal e meridional do vento geostrófico, podem ser expressas por:

\( u_g \, = \, - \dfrac {1} {\rho \, . \, f} \dfrac {\partial p} {\partial y} \) e \( V_g \, = \, \dfrac {1} {\rho \, . \, f} \dfrac {\partial p} {\partial x} \)

onde f é o parâmetro de Coriolis, \( \rho \) é a densidade e p é a pressão.

Suponha que duas estações meteorológicas no hemisfério sul, na mesma latitude e separadas por uma distância de 500 km, tenham uma diferença de pressão de 10 hPa entre elas e que o gradiente de pressão aponte de leste para oeste. Assumindo que o módulo do parâmetro de Coriolis tenha o valor de 10⁻⁴ s⁻¹ e que a densidade seja de 1 Kg/m³, a componente zonal e componente meridional do vento geostrófico valem, respectivamente,

Qualitativamente, o escoamento cruzando as isóbaras que ocorre na camada limite planetária pode ser entendido como sendo o resultado de um balanço entre três forças.

Essas forças são:

A análise de escala da circulação atmosférica de grande escala em altos níveis na região extratropical indica que a equação da vorticidade relativa pode ser aproximada pela equação da vorticidade quase-geostrófica:

\( \dfrac { \partial \, \varsigma_g} { \partial t} \, = \, - \, \vec{V_g} \, \bullet \, \vec{\nabla \varsigma_g} \, - \, \beta V_g \, - \, f_0 \, \begin {pmatrix} \vec {\nabla} \, \bullet \, \vec {\nabla} \end {pmatrix} \)

Aplicando-se essa equação ao nível de não-divergência em uma região do hemisfério sul, a advecção de vorticidade relativa, corrente abaixo de um cavado, contribuirá para que haja

Os mecanismos físicos e dinâmicos responsáveis pela existência das ondas de gravidade internas, ondas inerciais e ondas de Rossby na atmosfera são, respectivamente:

A figura abaixo mostra informações meteorológicas coletadas em uma estação de superfície e plotadas em uma carta sinótica.

Com essas informações, é correto afirmar que, no horário da observação, as condições meteorológicas eram as seguintes: