No século XIX, cientistas observaram que o comportamento e a descrição do átomo de Dalton não se enquadravam no sistema newtoniano de princípios físicos e não explicavam o comportamento elétrico da matéria. Uma das linhas de investigação consistiu em aplicar descargas elétricas em um tubo que continha gás em pequena quantidade e em observar as emissões eletromagnéticas irradiadas, capazes de produzir fluorescência na incidência em certos materiais. Descobriu-se, depois, que a frequência das emissões chamadas de raios X era proporcional ao número atômico (Z) do átomo emissor, segundo a equação de Moseley,\( f = (2,47 \times 10^{15} \times (Z-1)^2 \), em que \( f \) representa a frequência de emissão relativa às transições eletrônicas ocorridas na camada eletrônica K desse átomo, em Hertz. A figura a seguir mostra o espectro de emissão de raios X proveniente do bombardeamento de um feixe de elétrons em determinado alvo metálico.

Considerando as informações do texto e tomando I = I(\( \lambda \)) como a intensidade da emissão de raios X em função do comprimento de onda \( \lambda \), julgue o item a seguir.

A partir da equação de Moseley, deduz-se que a frequência de emissão de raios X relativa às transições eletrônicas para a camada eletrônica K é uma função cuja imagem é sempre um inteiro positivo.

No século XIX, cientistas observaram que o comportamento e a descrição do átomo de Dalton não se enquadravam no sistema newtoniano de princípios físicos e não explicavam o comportamento elétrico da matéria. Uma das linhas de investigação consistiu em aplicar descargas elétricas em um tubo que continha gás em pequena quantidade e em observar as emissões eletromagnéticas irradiadas, capazes de produzir fluorescência na incidência em certos materiais. Descobriu-se, depois, que a frequência das emissões chamadas de raios X era proporcional ao número atômico (Z) do átomo emissor, segundo a equação de Moseley,\( f = (2,47 \times 10^{15} \times (Z-1)^2 \), em que \( f \) representa a frequência de emissão relativa às transições eletrônicas ocorridas na camada eletrônica K desse átomo, em Hertz. A figura a seguir mostra o espectro de emissão de raios X proveniente do bombardeamento de um feixe de elétrons em determinado alvo metálico.

Considerando as informações do texto e tomando I = I(\( \lambda \)) como a intensidade da emissão de raios X em função do comprimento de onda \( \lambda \), julgue o item a seguir.

A equação I(\( \lambda \)) = 1 tem, pelo menos, quatro raízes reais.

No século XIX, cientistas observaram que o comportamento e a descrição do átomo de Dalton não se enquadravam no sistema newtoniano de princípios físicos e não explicavam o comportamento elétrico da matéria. Uma das linhas de investigação consistiu em aplicar descargas elétricas em um tubo que continha gás em pequena quantidade e em observar as emissões eletromagnéticas irradiadas, capazes de produzir fluorescência na incidência em certos materiais. Descobriu-se, depois, que a frequência das emissões chamadas de raios X era proporcional ao número atômico (Z) do átomo emissor, segundo a equação de Moseley,\( f = (2,47 \times 10^{15} \times (Z-1)^2 \), em que \( f \) representa a frequência de emissão relativa às transições eletrônicas ocorridas na camada eletrônica K desse átomo, em Hertz. A figura a seguir mostra o espectro de emissão de raios X proveniente do bombardeamento de um feixe de elétrons em determinado alvo metálico.

Considerando as informações do texto e tomando I = I(\( \lambda \)) como a intensidade da emissão de raios X em função do comprimento de onda \( \lambda \), julgue o item a seguir.

A função I(\( \lambda \)) representada no gráfico é decrescente para \( \lambda \) > 0,7 \( \dot{A} \).

No século XIX, cientistas observaram que o comportamento e a descrição do átomo de Dalton não se enquadravam no sistema newtoniano de princípios físicos e não explicavam o comportamento elétrico da matéria. Uma das linhas de investigação consistiu em aplicar descargas elétricas em um tubo que continha gás em pequena quantidade e em observar as emissões eletromagnéticas irradiadas, capazes de produzir fluorescência na incidência em certos materiais. Descobriu-se, depois, que a frequência das emissões chamadas de raios X era proporcional ao número atômico (Z) do átomo emissor, segundo a equação de Moseley,\( f = (2,47 \times 10^{15} \times (Z-1)^2 \), em que \( f \) representa a frequência de emissão relativa às transições eletrônicas ocorridas na camada eletrônica K desse átomo, em Hertz. A figura a seguir mostra o espectro de emissão de raios X proveniente do bombardeamento de um feixe de elétrons em determinado alvo metálico.

Considerando as informações do texto e tomando I = I(\( \lambda \)) como a intensidade da emissão de raios X em função do comprimento de onda \( \lambda \), julgue o item a seguir.

Assumindo-se que a velocidade da luz no vácuo seja igual a 3 × 10⁸ m/s, é correto afirmar que a emissão K\( _\alpha \), mostrada na figura, é proveniente de um alvo de tungstênio.

Considerando que os raios da Terra e da Lua correspondam, respectivamente, a 6.370 km e 1.750 km e que a menor distância entre as superfícies da Terra e da Lua seja igual a 384.000 km, julgue o item a seguir

Considere que um objeto esteja em uma órbita circular em torno da Lua e que, durante toda a sua trajetória, ele possa ser observado de algum ponto na superfície da Terra, mesmo quando o objeto e os centros da Terra e da Lua estejam alinhados, com a Lua entre a Terra e o objeto. Nessa situação, é correto concluir que esse objeto está orbitando a mais de 150.000 km da superfície da Lua.

Considerando que os raios da Terra e da Lua correspondam, respectivamente, a 6.370 km e 1.750 km e que a menor distância entre as superfícies da Terra e da Lua seja igual a 384.000 km, julgue o item a seguir

Sabendo-se que 29% da superfície da Terra correspondem à parte não sólida, então essa parte da superfície da Terra equivale a mais de 3,8 vezes a superfície da Lua.

Aristóteles dividia o Universo em duas grandes regiões — o Mundo Sublunar e o Mundo Supralunar. Para ele, o Mundo Sublunar era permeado pelos quatro elementos (fogo, terra, ar e água) e o Supralunar, por uma substância sutil, chamada quintessência, de densidade muito pequena. Aristóteles também afirmava que a velocidade dos corpos é tanto maior quanto menor for a densidade do meio onde eles se movem. Ao mesmo tempo, ele negava a possibilidade de existirem grandezas infinitas. Aristóteles negava a existência do vazio.

Com base nessas informações, julgue o item a seguir.

É correto afirmar que a luz, considerada um evento supralunar, impunha uma contradição interna à filosofia natural de Aristóteles.

Por muito tempo, discutiu-se, nos meios científicos, se a velocidade da luz seria finita ou infinita. Em 1676, Christensen Römer (1644-1710) mediu essa velocidade usando um esquema parecido com o ilustrado na figura acima, na qual são mostradas as posições relativas da Terra (T), de Júpiter (J) e de Io (I), uma de suas luas, no processo em que Io desaparece e reaparece por trás de Júpiter (eclipse de Io). Na figura, h representa a distância entre os centros de Io e Júpiter, e os termos L₁ e L₂ , com L₁ > L₂, representam, respectivamente, as distâncias entre a Terra e Júpiter, na primeira e na segunda situação.

Considerando que v I seja a velocidade de Io relativa a Júpiter nas duas situações e que R seja o raio de Júpiter, julgue o item a seguir.

Com base nas informações apresentadas, a respeito dos ângulos \( \theta_1 \) e \( \theta_2 \), é correto afirmar que

Por muito tempo, discutiu-se, nos meios científicos, se a velocidade da luz seria finita ou infinita. Em 1676, Christensen Römer (1644-1710) mediu essa velocidade usando um esquema parecido com o ilustrado na figura acima, na qual são mostradas as posições relativas da Terra (T), de Júpiter (J) e de Io (I), uma de suas luas, no processo em que Io desaparece e reaparece por trás de Júpiter (eclipse de Io). Na figura, h representa a distância entre os centros de Io e Júpiter, e os termos L₁ e L₂ , com L₁ > L₂, representam, respectivamente, as distâncias entre a Terra e Júpiter, na primeira e na segunda situação.

Considerando que v I seja a velocidade de Io relativa a Júpiter nas duas situações e que R seja o raio de Júpiter, julgue o item a seguir.

No experimento descrito, a velocidade da luz pode ser medida pela diferença entre o tempo que Io leva para desaparecer e para reaparecer por detrás de Júpiter nas duas situações apresentadas, conhecendo-se apenas as distâncias L₁ e L₂.

Por muito tempo, discutiu-se, nos meios científicos, se a velocidade da luz seria finita ou infinita. Em 1676, Christensen Römer (1644-1710) mediu essa velocidade usando um esquema parecido com o ilustrado na figura acima, na qual são mostradas as posições relativas da Terra (T), de Júpiter (J) e de Io (I), uma de suas luas, no processo em que Io desaparece e reaparece por trás de Júpiter (eclipse de Io). Na figura, h representa a distância entre os centros de Io e Júpiter, e os termos L₁ e L₂ , com L₁ > L₂, representam, respectivamente, as distâncias entre a Terra e Júpiter, na primeira e na segunda situação.

Considerando que v I seja a velocidade de Io relativa a Júpiter nas duas situações e que R seja o raio de Júpiter, julgue o item a seguir.

Se a velocidade da luz fosse infinita, o módulo da diferença do tempo que Io leva para desaparecer e reaparecer por detrás de Júpiter nas duas situações apresentadas na figura seria dado por \( \Delta t = \dfrac{2Rh}{v_1}|\dfrac{1}{L_1}-\dfrac{1}{L_2}| \)